Презентация на тему Метод ядерного магнитного резонанса (ЯМР)

ядра имеют собственные магнитные моменты введено в физику В.

Паули (Нобелевская премия по физике 1945 года).
Отто Штерн вместе с Вальтером Герлахом экспериментально подтвердили это в
опытах с атомными и молекулярными пучками. Отто Штерн был удостоен Нобелевской премии по физике 1943 года с формулировкой: «за вклад в развитие метода молекулярных пучков, открытие и измерение магнитного момента протона».
И. Раби впервые наблюдал явление ЯМР в молекулярных пучках и получил Нобелевскую премию по физике в 1944 г. «за резонансный метод записи магнитных свойств атомных ядер».

Отто Штерн (1888–1969) Исидор Исаак Раби (1898–1988)

методов для точных ядерных магнитных измерений и связанные с

этим открытия» в 1952 году была присуждена двум американцам Феликсу Блоху (Стенфордский университет) и Эдварду Перселлу (Гарвардский университет), им удалось наблюдать явление ядерного магнитного резонанса в конденсированной фазе.

(E.M.Purcell, H.G.Torrey, R.V.Pound, Phys.Rev.,1946, 69, 37; F.Bloch, W.Hansen, M.E.Packard, Phys.Rev.,1946, 69, 127; F.Bloch, Phys.Rev.,1946, 70, 460.)




Феликс Блох (1905–1983) Эдвард Миллс Перселл (1912 – 1997)

из протонов и нейтронов, обладающих спином 1/2, и вращающегося

вокруг собственной оси.
Согласно законам классической электродинамики вращение заряженной частицы приводит к возникновению магнитного поля (и магнитного момента частицы), совпадающего по направлению с осью вращения. Таким образом, заряженная и вращающаяся частица обладает магнитным и угловым механическим моментом движения.

Не имеют магнитных моментов (μ = 0) только такие ядра, у которых М и Z - четные. В их состав входит четное число протонов и нейтронов (12С, 16О, 28Si, 32S). Эти ядра нельзя исследовать методом ЯМР. Все другие ядра (118 стабильных изотопов 104 известных химических элементов Периодической системы) имеют магнитные моменты, и для них можно наблюдать ЯМР.
Эти магнитные ядра различаются по величине магнитных моментов и по значению ядерного спина I.

(I = ½)
1. Если ядро содержит четное число

протонов Z и четное число нейтронов N, то спин такого ядра всегда равен нулю (например, изотопы 12С, 16О, 32S).
2. Вторую группу составляют «четно-нечетные» ядра - с четным Z и нечетным N (или, наоборот, с нечетным Z при четном N), которые имеют полуцелый спин, например, 1H, 15N, 19F – для них I = 1/2; 7Li, 23Na (I = 3/2), 27Al(I = 5/2), 59Co(I = 7/2).
3.Третью группу образуют «нечетно-нечетныее» ядра (Z нечетно, N нечетно), спин таких ядер имеет целочисленное значение, например, 2H, 14N (I = 1); 10B, 22Na (I = 3).
Явление ЯМР можно наблюдать для ядер с ненулевым спином, т.е. изотопов второй и третьей групп (около 90 таких ядер исследовано).
Впервые ЯМР наблюдался для ядер 1H и до настоящего времени протонный магнитный резонанс (ПМР) наиболее широко используется на практике.

ЗАВИСИМОСТЬ ЯДЕРНОГО СПИНА ОТ ЧИСЕЛ ПРОТОНОВ И НЕЙТРОНОВ

И КВАНТОВАНИЕ УРОВНЕЙ ЭНЕРГИИ В МАГНИТНОМ ПОЛЕ
Магнитный момент μ

пропорционален механическому моменту p, коэффициент пропорциональности γ называется гиромагнитным отношением и является индивидуальной характеристикой ядра
μ = γр = (g/2mc )p
(g – заряд (ядра), m – масса ядра, c – скорость света)

Коэффициент пропорциональности, связывающий магнитный и механический моменты в ядре атома водорода, является универсальной постоянной – ядерным магнетоном βN.
βN =eh/2cM
где е – элементарный заряд, M – масса протона. Численное значение ядерного магнетона в единицах системы CGS равно βN = 5,0508⋅10-24 эрг/Гс. Учитывая соотношение между единицами 1 Т (Тесл) = 104 Гс и 1 Дж = 107 эрг, в системе СИ: βN = 5,0508⋅10-27 Дж/Т.

магнитным моментом – это ядро атома водорода 1Н.
Протон

можно рассматривать как вращающуюся заряженную сферу с угловым моментом количества движения р (вдоль оси вращения).
Рассмотрим классическую модель, описывающую поведение магнитного момента ядра μ со спином I = 1/2 в постоянном магнитном поле напряженностью В0 (Ф.Блох). Пусть поле В0 направлено вдоль оси Z . При наблюдении ЯМР будем использовать также радиочастотное поле В1, перпендикулярное постоянному полю В0 (вдоль оси X).
Если магнитный диполь поместить во внешнее магнитное поле напряженностью В0, то в соответствии с общими законами электродинамики, вектор μ начнет прецессировать вокруг направления магнитного поля В0, составляя с ним некоторый угол θ.
При этом возможны два устойчивых состояния магнитного момента– против и вдоль направления вектора Во. Более низкой энергией обладает состояние, когда проекция μ на ось Z μz ориентирована параллельно вектору поля В0.
Таким образом во внешнем магнитном поле В0 происходит квантование – расщепление уровней энергии.

И КВАНТОВАНИЕ УРОВНЕЙ ЭНЕРГИИ В МАГНИТНОМ ПОЛЕ
Энергия Е магнитного

момента μ, находящегося в постоянном магнитном поле напряженностью Н0, выражается через скалярное произведение:
E = - (μ, Н0) = -μ Н0 cos ϑ .
(ϑ - угол между направлениями векторов μ, и Н0 или E = - g βN I Н0 cos ϑ = - g βN Н0 mz .
где mz = I cos ϑ - проекция спина на ось z, совпадающую с направлением внешнего магнитного поля.
Значения спина I = +-1/2, тогда проекции спина mz на ось квантования могут принимать лишь дискретный ряд значений от – I до + I, отличающихся на единицу (всего (2I + 1) значение).
Таким образом, для ядра, имеющего спин I и помещенного в постоянное магнитное поле следует возникновение системы из (2I + 1) равноотстоящих уровней энергии, отвечающих различным значениям числа mz.
Для протона и всех других ядер со спином 1/2 возникает 2 подуровня. Для ядер дейтерия 2Н и 14N (I=1) таких уровней будет 3.

Разность энергий между соседними уровнями линейно растет с увеличением В0 и Н0 :
ΔЕ = μВ0/I = g βN Н0
Таким образом, величина расщепления ΔE прямо пропорциональна напряженности приложенного поля Н0.

= 1/2 В ПОСТОЯННОМ МАГНИТНОМ ПОЛЕ Н0
Если на

протон, находящийся в постоянном магнитном поле Н0, воздействует переменное электромагнитное поле, то при соответствующей частоте переменного поля возможны резонансные переходы между состояниями mz = -1/2 и mz = +1/2 Условие резонанса состоит в том, что квант энергии переменного электромагнитного поля должен быть равен расщеплению уровней ΔE.
Напряженность постоянного магнитного поля Н0 и резонансная частота ν0 поглощения переменного электромаг-нитного поля связаны: ν0 =gH0BN/h=H0y/2п

ДЛЯ ЯДЕР СО СПИНАМИ 1/2 И 1.

ПОЛЯ

спинов, помещенных в постоянное внешнее магнитное поле, составляет физическую

суть явления ЯМР.
Снятие вырождения по mz во внешнем магнитном поле для ядра со спином I приводит к появлению системы из (2I+1) равноотстоящих уровней энергии. Из множества переходов между уровнями при I ≥1/2 квантово-механические правила отбора допускают лишь те, при которых Δmz =0, либо Δmz = ±1
Регистрация таких переходов и составляет основу спектроскопии ЯМР

в методе ЯМР высокого разрешения для получения информации об

исследуемых молекулах, являются количество спектральных линий, их положение, интенсивность и ширина, а также величина расщепления J

окружении электронов, заполняющих молекулярные или атомные орбитали. Заполненные молекулярные

орбитали проявляют диамагнитные свойства – при наложении внешнего магнитного поля Н0 электроны индуцируют собственное магнитное поле He, направление которого противоположно направлению Н0, а напряженность Нe пропорциональна напряженности Н0:
Нe = - σН0 .
При наблюдении ЯМР протоны внутри молекулы находятся в локальном магнитном поле Нloc, создаваемого электронным окружением:
Нloc = Н0 + Нe = Н0 (1 - σ).
Величина σ, характеризующая диамагнитное ослабление приложенного поля, называется константой экранирования (для протонов σ ~ 10-5 – 10-6).
Резонансная частота поглощения в условиях экранирования

Результатом экранирования является сдвиг резонансной частоты на величину Смещение частоты Δν(σ) называют химическим сдвигом, поскольку величина константы экранирования зависит от локального распределения электронной плотности, которое определяет химические свойства данной молекулярной структуры.

в резонанс при различных значениях напряженности внешнего магнитного поля.
Вместо

одного резонансного сигнала данного изотопа (протона) в сложных молекулах возникает несколько сигналов, соответствующих числу разновидностей структурно неравноценных протонов в данной молекуле.

различно экранированных протонов.
Измерение химического сдвига в герцах неудобно:

во-первых, рассматривается сдвиг частоты по отношению к «голому» протону, который не встречается в химико-биологических системах; во-вторых, величина Δν зависит от напряженности приложенного магнитного поля, что делает результаты различных экспериментов трудно сопоставимыми из-за невозможности точно воспроизвести величину Н0.
Общепринятый подход к выражению хим.сдвигов состоит в следующем: 1) некоторое вещество принимают в качестве эталона и для него «по определению» полагают Δν ≡ 0; 2) величину хим.сдвига выражают в безразмерных относительных единицах.
Различают абсолютный и относительный химический сдвиг. Абсолютный хим. сдвиг – это разность напряженностей (частот) исследуемого вещества и эталона.
В качестве эталона в экспериментах по ПМР чаще всего используется тетраметилсилан (ТМС): Si(CH3)4. Одним из достоинств ТМС является сильное экранирование протонов в метильных группах, сигналы ПМР абсолютного большинства молекул сдвинуты в низкие частоты по отношению к ТМС.

Безразмерную величину δ относительного химического сдвига получают, относя смещение частоты Δν к резонансной частоте эталона νs Величина δ в случае ПМР для большинства молекул не превышает 10-5, поэтому в качестве общепринятой единицы измерения хим.сдвига используется «миллионная доля» (м.д. или ppm - part per million). Шкала химических сдвигов δ в ПМР занимает диапазон примерно от 0 до 10 м.д