Презентация, доклад на тему Электричество и магнетизм

Электричество и магнетизм

Закон Кулона. Напряженность. Электрический диполь. Потенциал.

электростатика

План лекции

Электрический заряд и его свойства
Закон сохранения заряда. Закон Кулона.
Напряжённость электростатического поля.
Линии напряжённости электростатического поля. Поток вектора напряжённости.
Принципы суперпозиции. Поле диполя.
Теорема Гаусса для электростатического поля в вакууме.
Циркуляция вектора напряжённости электростатического поля.
Потенциал электростатического поля.

Электризация

Электроскоп

Закон сохранения заряда

Алгебраическая сумма электрических зарядов любой замкнутой системы остаётся неизменной, какие бы процессы ни происходили внутри данной системы.

Замкнутая система – система, не обменивающая зарядами с внешними телами

Взаимодействие зарядов

Закон Кулона

Закон Кулона

Закон Кулона

Сила взаимодействия между неподвижными точечными зарядами, находящимися в вакууме, пропорциональна зарядам и и обратно пропорциональна квадрату расстояния между ними:

Кулоновская сила

Сила направлена по прямой, соединяющей взаимодействующие заряды, т.е. является центральной.

В случае разноимённых зарядов - соответствует притяжению.
В случае одноимённых зарядов - соответствует отталкиванию.

Эта сила называется кулоновской силой.

Распределение электрических зарядов

Линейная плотность электрических зарядов

Поверхностная плотность электрических зарядов

Объемная плотность электрических зарядов

Напряженность электрического поля

Электростатическое поле

Напряжённость электростатического поля – физическая величина, определяемая силой, действующей на единичный положительный заряд, помещённый в данную точку поля:



Напряжённость электростатического поля – силовая векторная характеристика электростатического поля.

Напряженность поля точечного заряда

Вектор напряженности во всех точках поля направлен
радиально от заряда, если он положителен,
и радиально к заряду, если отрицателен

Линия напряженности - линия, в каждой точке которой вектор напряженности направлен по касательной к этой линии

Поток вектора напряженности электрического поля.

Поток вектора электрического поля
через поверхность S измеряется
числом силовых линий пронизывающих данную поверхность.

Поток вектора напряжённости электростатического поля

Элементарный поток

Поток вектора напряженности через произвольную поверхность, окружающую заряд

.

В случае однородного поля, перпендикуляр-ного к плоской повер-хности число линий, пронизывающих 1 м2 равно Е , а через всю поверхность S┴ по-ток вектора напря-женности будет равен

Введем понятие вектора площади
сонаправленного с единичным вектором
нормали к поверхности S , а по модулю
равного площади этой поверхности
Тогда поток через поверхность будет равен

Произвольная поверхность

неоднородного поля

Вычисление потока через произвольную замкнутую поверхность

У замкнутых поверхностей внешняя нормаль - положительная

Входящие во внутрь силовые линии создают отрицательный поток, а выходящие из поверхности положительный поток.

Поток вектора напряженности сквозь сферическую поверхность радиуса R

Принцип суперпозиции электростатических сил

Результирующая сила, действующая на пробный заряд в любой точке поля равна геометрической сумме сил, приложенных к этому заряду со стороны неподвижных точечных зарядов

Принцип суперпозиции полей

напряженность результирующего поля, создаваемого системой зарядов, равна геометрической сумме напряженностей полей, создаваемых в данной точке каждым из зарядов в отдельности

Напряженность электростатического поля

Электрический диполь

система двух равных по модулю разноименных точечных зарядов, расстояние l между которыми значительно меньше расстояния до рассматриваемых точек поля.

Электрический диполь

Вектор, направленный по оси диполя (прямой, проходящей через оба заряда) от отрицательного заряда к положительному и равный расстоянию между ними, называется плечом диполя l.

Электрический диполь

Вектор совпадающий по направлению с плечом диполя и равный произведению заряда на плечо l, называется электрическим моментом диполя или дипольным моментом

Непрерывное распределение системы зарядов в пространстве

Напряженность поля этой системы в вакууме, согласно принципу суперпозиции полей

Электростатическое поле точечного заряда – центральное и поэтому потенциальное.
На точечный заряд в этом поле действует сила, работа этой силы на любой замкнутой траектории равна нулю

Циркуляция вектора напряженности вдоль замкнутого контура

Циркуляция вектора напряженности электрического поля точечного заряда вдоль произвольного замкнутого контура, проведенного в поле равна нулю.

Напряженность электрического поля

произвольной системы точечных зарядов

Это соотношение подтверждает то, что любое электростатическое поле потенциально

Циркуляция вектора напряжённости

Интеграл называется

циркуляцией вектора напряжённости.
Теорема о циркуляции вектора



Силовое поле, обладающее таким свойством, называется потенциальным.

Работа перемещения заряда в поле

Работа при перемещении заряда из точки 1 в точку 2:



не зависит от траектории перемещения, а определяется только положениями начальной 1 и конечной 2 точек.
Электростатическое поле точечного заряда является потенциальным, а электростатические силы – консервативными.

Работа перемещения заряда в поле

Работа перемещения заряда во внешнем электростатическом поле по любому замкнутому контуру будет равна:

Работа кулоновских сил зависит только от начальной и конечной точки

Уравнения электростатики в вакууме

Работа, совершаемая силами электростатического поля при малом перемещении точечного заряда в этом поле, равна убыли потенциальной энергии заряда в рассматриваемом поле

Для поля системы из n точечных зарядов

При непрерывном распределении зарядов в пространстве, потенциальная энергия заряда в поле равна

Потенциал электростатического поля

Потенциалом электростатического поля называется физическая величина, равная отношению потенциальной энергии пробного точечного электрического заряда, помещенного в рассматриваемую точку поля, к этому заряду

Принцип суперпозиции электростатических полей

Если поле создаётся несколькими зарядами, то потенциал поля системы зарядов равен алгебраической сумме потенциалов полей всех этих зарядов

При наложении электростатических полей их потенциалы складываются алгебраически

Работа перемещения заряда в поле

Работа сил электростатического поля при перемещении точечного заряда из точки 1 в точку 2



т.е., равна произведению перемещаемого заряда на разность потенциалов в начальной и конечной точках.

Разность потенциалов

Разность потенциалов двух точек 1 и 2 в электростатическом поле определяется работой, совершаемой силами поля, при перемещении единичного положительного заряда из точки 1 в точку 2.

Потенциал

Потенциал – физическая величина, определяемая работой по перемещению единичного положительного заряда при удалении его из данной точки в бесконечность


Напряжённость как градиент потенциала

Связь между потенциальной силой и потенциальной энергией

Связь между напряженностью электростатического поля и потенциалом

Эквипотенциальные поверхности

Геометрическое место точек электростатического поля, в которых значения потенциала одинаковы

Эквипотенциальная поверхность это поверхность, в каждой точке которой потенциал имеет одно и то же значение.
Для всех точек поверхности выполняется условие

т.к.

. Единица измерения градиента — В/м.

Теорема Гаусса для поля в вакууме

Поток вектора напряжённости электростатического поля в вакууме сквозь произвольную замкнутую поверхность равен алгебраической сумме заключённых внутри этой поверхности зарядов, делённых на

Теорема Гаусса для поля в вакууме

Если заряд распределён в пространстве с объёмной плотностью , то

теорема Гаусса для электростатического поля в вакууме будет иметь вид

Поле равномерно заряженной бесконечной плоскости.

.

Поле двух бесконечных параллельных разноименно заряженных плоскостей

Уравнения электростатики в вакууме

Поле двух плоскостей

Уравнения электростатики в вакууме

Поле равномерно заряженной плоскости

Поле равномерно заряженной сферической поверхности.

(r ≥ R)

Поле заряда, равномерно распределенного в вакууме по объему шара

Уравнения электростатики в вакууме

Поле бесконечно длинного заряженного цилиндра (нити)

Уравнения электростатики в вакууме

Поле однородно заряженного
цилиндра

Основные выводы

Напряженность электростатического поля в вакууме изменяется скачком при переходе через заряженную поверхность;
при переходе через границу области объемного заряда напряженность поля в вакууме изменяется непрерывно;
потенциал поля всегда является непрерывной функцией координат.